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'E LEME
NTos ·
Fig.
de los
-rayos' refractos, esto
es' .et
menor ·ctrc~lo
-
donde
se
-
j~n;an .diqho;
,·ayos,
-di-sta·
del
punt.o ' do~d~
~¡
rayo estremo
~en~u:~;tra..
-~l
e4e
,"
la q~arta
_fa~ie
de la aberracion de't mis–
mo· ray;
·;
y
.e't
diJ.metro·
de
dicho ··
círculo
es
al
diámetro
de
,la '
útÚr/i~
,;nte ~-
.con corta )
di/er~ncia
;
' comó'
·
za quarta parte
,d_e
la
--a~er;a;'ton .es
á
Ú
dÚtancia
que
ha_J
entre
dicho
fo-
'
.....
_,·._,,-
...
,
.cus
y
la
~ente.
'.-2
.7_
7:
Conside:rernos p:iimern
~r
caso en
que ,
no
hay ·
mas
-que una k ,nte '
y
supongamos qi.1~ represente
1~
figura una
Jente, la que se quisier~ , cuyo fo.cus sea
F
,
y
_AG
un
.r.ayo es-tremo que encuentra
~l
ege en
T,
cuya aberra–
-ck>n es por consiguiente
TF.
Imaginernós que el rayo
I
I
,
-
'
-·
~
t
,
que supot11emos en
el
plano
PAT,
y
cuya _aberra-
.dori
es /
F
,
coincida prim'ero con'
el
ege
~
y
·despues se
-
-
..
.
I
··vaya apartando de
el
mas
y
mas , hasta que
el
punto _
a
-esté ea
B
en
el
borde de la lente ,
y
que dicho · rayo
1leglndo
á
ser entonces
d
rayo estremo , encuentre
el
ege
en
T.
Es evidente· que en el discurso de este movimien–
·.t:o, la parte
Tr
que el rayo
d
/
le quita continuamente
al
.rayo estremo
AT,
crece primero hasta cierto p~mto , des-–
pues
mengua '
y
p~r fin desapa-rece quando
a
1
coincide ,con
13.
Sea
a
1
rt'
la posicion de dicho rayo, quando la parte ·
Tres
la mayo.r ; todos los rayos quebrantados eri el ·radio
P B
de la lente , encontrarán_el
rayo estremo
AT
entre los
puntos
Té
r,
y
prosiguiendo este rayo estremo su m.ovi–
miento mas allá de
r,
apartándose siempre mas
y
mas
·del
ég.e,
se
echa de ver qu~ -la
_perpendicular
TX
al eg~,
ti-