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·3
t ~-
Luego la mayor
densidad de
los rayos reflejos
Fíg.
está en
el
focus
F'
considerado como
un
punto
físico ,
y
es
m~cho mayor sin comparacion,
que
la de los
rayos
incidentes•.
Porqu.e
si
suponemos
AP
infinitamente
disminuida,
en cuyo
supuesto
Xr
es
el
focu.s
F
,
la. proposicion será
exactamente rigurosa ;
y
la densidad en
F
es
·siempre una
misma,
ora sea delgado
el manojo que dá
en el espejo, ora
sea ancho, porque los rayos
mas
distantes del
ege pasan
despues de refiectidos ,
lejos
del punto
F ..
3
I
3·
Asimismo ,
quando unos rayos paralelos
dán ert
el
lado plano de una lente plano convexa, r~presenrando :
la
razon entre
el
seno de incidencia
y
el
de refraccion,
al
pasar del
ayre á
dicha len!e , su mayor
densidad
en
su
focus
Fes
á
la de los rayos
incide.ntes ,
como la superficie
entera
de
la
esfera ,
cuyo segmento es la lente ,
á
la area
de un círculo
cqyo
diámetro es
mn:
PC
,
y
que por consi–
guiente en el'
vidtio
es· los
..2...
del seno verso de la menor
.
.
4
.
abertura
de
la lente ; de suerte que la densidad en el focus
es sin comparacion .mayor que la de los
ra.'y_os
incidentes11
Se demue~Úa por lo dicho (
3
o 3
).
3
I
4
El círculo de aberraciones
causadas
por la esfe~
ricidad
·
del obgetivo
*
de un anteojo es
estremadamente
pe<4
queño
en coYJ?paracfrm del
círculo de aberrácione-s
causadas
por la diversa refringibilidad.
Tom.Vl.N
Su""'
*
-En un anteojo que
tiene mas
d~
un
vidrio , se_ l!ama ohgetivo al
que está del lado del obgeto , y ocular al que está dd lado dA ojo.
Este
y otros puntos
que supon·emos aqui , se declararán mas
adelante ..