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1)
E
Ó
P
TIC.A,,
i .!
tícá
imag'inad'.a desaparece ep
el
caso
actual ,
y
ias dos
par-
Fig!
tes de
la
real se juntan en
A
donde ~ocan el círculo. -
9
r
IV. Si
el
punto radiante
A
estuviere dentro
del
5 g·«
drculo ,
y
su distancia al cen tto fuese mayor que el : del
diámetro
b
1
B
del mismo círculo , los rayos reflectidos por
el punto mas inmediato
b
1
'divergirán de un punto
F
1
,
de di--
cho diámetro prolongado (
5
4
) , que será un punto de
retroceso de una caustica imaginaria. Fuera ·de este punto
de
retroceso
F
1
,
y
otro correspondiente
F
formado por ra-
yos reflectidos en el otro estremo
B
del ·mismo diámetro -
b
1
B
,
habrá otros dos mas
R
y
S,
uno á cada lado de dicho
diámetro. Dichos tres puntos pertenecen á una ~austica real,
que tiene dos ramos
RF, SF,
que se alargan al infinito,
y -tiene1,1 p~r asymtotas las lineas
·BF
y
BF;
estas asymto-
d
' 'F
I
tas lo son tampien de otros os ramos
F
,
F F
que -perte~
necen
á
la caustica imaginaria de que hemos hecho mencion;_
p~ro estos ramos están
al
otro lado de dichas asymtotas ,
y;
prosiguen. del lado opuesto al de los ramos reales
RF,
S F•.
Porque supongamos que el punto de incidencia
B
se
mueva en la circunferencia del círculo , empezando desde
el punto
b',
mientras el rayo íncidc
;n.teAB
es menor que
el : ·
,de la cuerda
B4B,
los rayos reflejos divergen y for-–
man · con su concurso , prolongándolos, la caustica imagina~
ria
F
1
F
(
6 6
) ;
y ·quando
AB
es igual al quarto d~
la
~uerda , de la qual traza una porcion , el rayo reflejo lle–
ga
á ser una asymtota
BF,
ó
una tangente de la curva á
una _distancia
infi11ita ;
y_
p_or consiguiente,
quando
df!
es
Tom.P
l.
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