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ATT

meHes ; par conféquent les plus petites particules

.ayant plus de Curface ,

proponion de leur folidite,

font capables d'ull oontaél: plus fon,

&e.

Les cor–

pu[cules dont le 'contaél: eíl: le plus petit,

le moins

étendu qu'il.eíl: poilibIe , comme les fpheres infin i–

lnent petites, font ceux qu'on peut féparer le plus

ai{ément l'tUl de l'autre.

On peut tirer de ce principe la cau{e de la flui–

dite; car regardant les pal1ies des fluides comme

de petites fpheres ou globules tres·polis , on voitque

leur

attraaiol2

cohefton muulelle doit <!tre tres-peu

eonlidérable,

qu'eIles doivent. <!tre fort faciles

feparer

gli([er les unes {m les autres; ce qui

,eonilitue la fltúdite.

Voye{

FLUlDITÉ, EAU,

&e.

IX.

La force par laquelle un corpufcule eíl: attire

,par un autre corps qui en eíl: proche , ne rec;oit au–

'eun changement dans fa C(uantite, foit que la mariere

'<iu

eorps attirant croiífe ou diminue , pOurVll que le

eorps attirant conferve toujours la m<!me denlite ,

que le corpu{cule demeure toújours a la meme di{–

.lance.

Car puifque la plúifance attraélive n'eíl: repandue

que dans un fort petit efpace , il s'en{uit que les cor–

pufcules qui font eloignés d'un autre, ne contri–

buent en rien pour attirer ce!ui-ci : par conféquent

le corpu{cule fera attire vers cehú qui en eíl: proche

avec la m<!me force, foít que les autres corpu{cules

{oient ou n'y {oient pas ;

par conféquent auili ,

foit qu'on en ajollte d'autres ou non.

Donc les panicules amont differentes forces at–

traél:ives , felon la difference de leur íl:mél:me : par

exemple , une particule percée dans fa longueur

n'attirera pas

fort qu'une particule qui feroit en–

tiere; de m<!me auffi la difference dans la figure en

produira une dans la force attrailive. Ainfi une fphe–

re attirera plus qu'un cone, qu'un cylindre,

&e.

X. Suppo{ons que la conte},:tme d'un corps {oit

telle ,que les dernieres particules elementaires dont

il eíl: compole foient un peu eloignees de leur pre–

mier contaél: par l'aél:ion de quelque force exterieure,

cornrne par le poids ou l'impulfion d'un autre corps,

mais fans acquerir en vertu de cette force un nou–

veau contaél:; des que l'aél:ion de cette force aura

ce([e, ces particules tendant les unes vers les autres

par leur force aHraél:ive, retourneront auffi-tot

leur premier contaél:.

01'

quand les parties d'un corps,

apres avoir ete déplacees , retournent dans leur pre–

miere fituation, la figure du corps, quí avoit ete

ehangee par le derangement des parties, fe retablit

auffi dans fon premier etat : donc les corps c¡ui ont

perdu lem figme primitive, peuvent la recouvrer

par

attraaiol2.

Par-la on peut expliquer la caufe de l'eIailicité ;

ear quand les particules d'un corps ont eté un peu

derangees de leur fituation , par l'aélion de quelque

force extérieure ; íi-tot que cette force ce([e d'agir,

les parties féparees doivent retourner a leur premie–

re place;

par conféquent le corps doit reprendre

fa figure,

&e.

roye{

ELASTICITÉ ,

&e.

XI. Mais fi la contexture d'un corps eíl: telIe que

fes parties, 10rfqu'eIles perdent leur contaél: par l'ac–

tion de quelque caufe extérieure, en resoivent lUl

autre du m<!me degré de force; ce corps ne pourra

reprendre fa premlere figure.

Par-la on peut expliquer en quoi cOlútíl:e la mol–

leífe des corps.

XII. Un corps plus pefant que l'eau , rout dimi–

nuer de gro([eur

lU1

te! point, que ce corps dcmeu–

te fufpendu dans reau, fans defcendre , cornme il le

devroit faire , par fa propre pefanteur.

~ar-la

pe.ut

expliquer pomquoi les particules

falmes , metalhques ,

les auu'es petits corps fem–

blables , demeurent fufpendus dans les fluides qui

les diifolvent.

Voye{

MliNSTRUE.

ATT

XIrI. Les grands corps s'approchent l'un de l'att–

tre avec moins de vlteife que les petits corps. En ef–

fet la force avec laquelle deux corps

A, B,

s'attírent

(fig. 31.

meeh.

nO. 1.), réfide feulement dans les par–

ucules de ces corps les plus proches ; cal' les par–

ties plus éloignées n'y contribuent en rien : par con–

féquent la force qui tend a mouvoir les corps

n'eíl: pas plus grande que celle qtÚ tendroit

mouvoir les {eules particules

Or les vlte([e$

des dilférens corps mlts par une m<!me force font en

raifon inverfedes ma([es de ces corps;carplus la maife

a mouvoir eíl: grande,moins cette force doit lui impri–

mer de vlte([e: done la vlreife avec laquelIe le

corp~

tend

s'approcher de

eíl: a la Vlt!:!ífe avec la–

quelle la particule

tendroit

fe mouvoir vers

fielle étoit détachée du corps

comme la particule

eíl: au corps

donc la vitefi"e du

corpsA

eíl: beau–

coup moindre que celle qu'auroit la particule

elle etoit détachée du corps

A .

C'eíl: pom cela que la vlte([e avee Iaquelle deu>.:

petits corpufcules tendent

s'approcher l'tm de l'au–

u'e, eíl: en raifon inverfe de leurs maifes ; c'eíl: auffi

pour cette meme raifon que le mouvement des grands

corps eíl: naturellement fi lent , que le fIuide envi–

ronnant

les autres corps adjacens le retardent

le diminuent confidérablement ; au lieu que !.es petits

corps {ont capabies el'un mouvement beaucoup plus

grand,

font en état par ce moyen de produire un

tres-grand nombre d'elfets; tant iI eíl: vrai que la for–

ce oul'énergie de

l'attraBiol2

eíl: beaucoup plus con–

fidérable dans les petits corps que dans lesgrands.

On peut auili dédlúre du meme principe la raifon de

cet axiome de Chirnie :

LesJels l2'agiffom que quand

ils

fim dij[ous.

XIV.

Si un corpufenle placé dans un fluide eíl: éga–

lement attiré en tout fens par les particules environ–

nantes, il ne doit recevoir aucun mouvement : mais

s'il eíl: attiré par c¡uelques particules plus fortement

que par d'amres, il doit fe mouvoir vers le coté Ol!

l'auraBioll

eíl: la plus grande;

le mouvement qu'il

aura fera proportionné a l'inégalité d'

attraBiol2;

c'eíl:–

a-dire , que plus cette inégalité fera grande, plus

auíIi le mouvement {era grand,

au contraire.

XV.

Si des corpu{cules nagent dans un fluide ,

qu'ils s'attirent les uns les autres avec plus de force

qu'ils n'attirent les particules intermédiaires du fltÚ–

de,

qu'ils n'en font atrirés, ces corpu{cules doi–

vent s'ouvrir un paífage

travers les particules du

fluide,

s'approcher les uns des autres avec une

force égale a l'exces de leur force attraél:ive fur celle

des parties du fllúde.

XVI. Si un corps eíl: plongé dans un fluide don:

les particules foient attirées plus fortement par les

parties du corps , que les parties de ce corps ne s'at–

tirent mutuellement,

qu'il y ait dans ce corps un

nombre conf¡dérable de pores ou d'interíl:ices a tra–

vers lefquels les particules du fluide pUl([ent paífer ;

le fluide traverfera ces pores. De plus, fi la cohé–

fion des parties du corps n'eíl: pas a([ez forte pour

ré{tíl:er

I'elfort que-Ie fluide fera pour les féparer,

ce corps fe diífoudra.

V~e{

DISSOLUTION.

Done pour qu'un menftrue foit capable de diífOll–

dre un corps donné , il faut trois conditions: rO. que

les parties du corps attirent les particlúes du menf–

true plus fortement qu'elIes ne s'attirent eIles·memes

les lmes les autres: 1.°. que les pores du corps foient

perméables aux pal1icules du meníl:rue:

3°.

que la

cohéfion des parties du corps ne foitpas a([ez .forte

pour réfiíl:er

l'elfort

a I'irruption des partlclúes

du mení!:rue.

Yoye{

MENSTRUE.

XVII. Les fels ont une rande force attraél:ive ,

meme lorfqu'ils font {épares par beaucoup d'interf–

tices qui laurent un libre paífage a l'eau ; par confé–

quent les particules de l'eau fO)1t tPrtement attirée5